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自旋-軌道作用
鎖定
- 中文名
- 自旋-軌道作用
- 外文名
- Spin–orbit interaction
- 別 名
- 自旋-軌道效應或自旋-軌道耦合
- 例 子
- 電子能級的位移
- 應 用
- 半導體或其它新穎材料
- 學 科
- 量子力學
自旋-軌道作用緒論
在量子力學裏,一個粒子因為自旋與軌道運動而產生的作用,稱為自旋-軌道作用(英語:Spin–orbit interaction),也稱作自旋-軌道效應或自旋-軌道耦合。最著名的例子是電子能級的位移。電子移動經過原子核的電場時,會產生電磁作用.電子的自旋與這電磁作用的耦合,形成了自旋-軌道作用。譜線分裂實驗明顯地偵測到電子能級的位移,證實了自旋-軌道作用理論的正確性。另外一個類似的例子是原子核殼層模型能級的位移。
[1]
半導體或其它新穎材料常常會涉及電子的自旋-軌道效應。自旋電子學專門研究與應用這方面的問題。
自旋-軌道作用電子作用
接下來,以相當簡單與公式化的方式,詳細地講解一個束縛於原子內的電子的自旋-軌道作用理論。這會用到電磁學、非相對論性量子力學、一階攝動理論。這自旋-軌道作用理論給出的答案,雖然與實驗結果並不完全相同,但相當的符合。更嚴謹的導引應該從狄拉克方程開始,也會求得相同的答案。若想得到更準確的答案,則必須用量子電動力學來計算微小的修正。這兩種方法都在本條目範圍之外。
自旋-軌道作用磁場
雖然在原子核的靜止參考系(rest frame) ,並沒有磁場;在電子的靜止參考系,有磁場存在。暫時假設電子的靜止參考系為慣性參考系,則根據狹義相對論,磁場B 是
[2]
電子的動量p是p=mv,其中,m 是電子的質量。所以,作用於電子的磁場是
其中,L是角動量,
,B是一個正值因子乘以L,也就是説,磁場與電子的軌道角動量平行。
自旋-軌道作用磁矩
電子的磁矩
是
,其中,
是迴轉磁比率(gyromagnetic ratio) ,S 是自旋,
是電子自旋g因數,
是電荷量。電子的g-因數(g-factor)是2,電荷量是-e 。所以,
電子的磁矩與自旋反平行。
自旋-軌道作用哈密頓量攝動
自旋-軌道作用的哈密頓量攝動項目是
。代入
的公式 (3) 和B的公式(2),經過一番運算,可以得到
,一直都還沒有考慮到電子靜止座標乃非慣性座標。這事實引發的效應稱為托馬斯進動(Thomas precession) 。因為這效應,必須添加因子1/2 在公式裏。所以,
。
自旋-軌道作用能級位移
總角動量算符與自己的內積是
所以,
。
請注意 H'與L互相不對易,H' 與S 互相不對易。可以很容易地證明這兩個事實。由於這兩個事實,
與L的共同本徵函數不能被當做零攝動波函數,用來計算一階能量位移
。
與S的共同本徵函數也不能被當做零攝動波函數,用來計算一階能量位移
。可是,
,這四個算符都互相對易。
,這四個算符也都互相對易。所以,
,這四個算符的共同本徵函數
可以被當做零攝動波函數,用來計算一階能量位移
;其中, n 是主量子數,j是總角量子數,l是角量子數,s是自旋量子數。這一組本徵函數所形成的基底,就是想要尋找的基底。這共同本徵函數
的
的期望值是
其中,電子的自旋s=1/2 。
經過一番繁瑣的運算,可以得到
的期望值
將這兩個期望值的公式代入,能級位移是
經過一番運算,可以得到
其中,
是主量子數為n的零攝動能級。
特別注意,當l=0時,這方程會遇到除以零的不可定義運算;雖然分子項目 j(j+1)-l(l+1)-3/4=0也等於零。零除以零,仍舊無法計算這方程的值。很幸運地,在精細結構能量攝動的計算裏,這不可定義問題自動地會消失。事實上,當 l=0時,電子的軌道運動是球對稱的。這可以從電子的波函數的角部分觀察出來, l=0球諧函數是
由於完全跟角度無關,角動量也是零,電子並不會感覺到任何磁場,所以,電子的l=0軌道沒有自旋-軌道作用。