平均曲率

這個概念由索菲·熱爾曼在她的著作《彈性理論》中最先引入。

曲面的兩個主曲率之積K=k₁k₂叫曲面的高斯曲率，兩個主曲率的平均值

叫做曲面的平均曲率。

令p是曲面S上一點考慮S上過p的所有曲線Ci。每條這樣的Ci在p點有一個伴隨的曲率Ki在這些曲率Ki中，至少有一個極大值κ1 與極小值κ2這兩個曲率κ1,κ2稱為S的主曲率。

的平均曲率是兩個主曲率 ^[1]  的平均值(斯皮瓦克 1999, 第3卷，第2章)，由歐拉公式其實也是所有曲率的平均值[3]，故有此名。

利用第一基本形式與第二基本形式的係數，平均曲率表示為：

這裏 E,F,G 是第一基本形式的係數，L,M,N 為第二基本形式的係數。

平均曲率可推廣為更一般情形 (斯皮瓦克 1999, 第4卷，第7章)，一個超曲面 T 的平均曲率為：

更抽象地説，平均曲率是第二基本形式（或等價地，形算子）的跡 。

另外，平均曲率 H 可以用共變導數

寫成

這裏利用了高斯-Weingarten 關係，X(x,t) 是一族光滑嵌入超曲面， 為單位法向量，而gij 是度量張量。

一個曲面是極小曲面當且僅當平均曲率為零。此外，平面 S 平均曲率滿足一個熱型方程稱為平均曲率流方程。

對 3 維空間中的曲面，平均曲率與曲面的單位法向量相關 ^[2]  ：

這裏法向量的選取影響曲率的正負號。曲率的符號取決於法向量的方向：如果曲面“遠離”法向量則曲率是正的。上面的公式對 3 維空間中任何方式定義的曲面都成立，只要能夠計算單位法向量的散度。

對曲面是兩個座標的函數定義的曲面，比如 z = S(x,y)，使用向下的法向量平均曲率（的兩倍）表示為

在流體力學中使用的另外一種定義是不要因子 2：

H_f=(k₁+k₂)

這出現於楊-拉普拉斯方程中，平衡球狀小滴內部的壓力等於表面張力乘以 Hf；兩個曲率等於小滴半徑的倒數 κ1 = κ2 = r ^-1。

一個極小曲面是所有點的平均曲率為零的曲面 ^[3]  。經典例子有懸鏈面、螺旋麪、Scherk 曲面與 Enneper 曲面。新近發現的包括 Costa 極小曲面（Costa's mimimal surface，1982年）與Gyroid（Gyroid，1970年）。 極小曲面的一個推廣是考慮平均曲率為非零常數的曲面，球面和圓柱面就是這樣的例子。Heinz Hopf 的一個問題為是否存在曲率為非零常數的非球面閉曲面。球面是惟一具有常平均曲率且沒有邊界或奇點的曲面；如果允許自交，則存在平均曲率為非零常數的閉曲面，Wente 在1986年曾構造出這樣的自交環面(陳維桓 2006, 4.6節)。

平均曲率流

逆平均曲率流

面積公式第一變分

Dubreil-Jacotin on Sophie Germain

Curvature in the Calculus Curriculum

關於角度的平均值。