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正則變換
鎖定
正則變換(canonical transformation)是由一組正則變量到另一組能保持正則形式不變的變量的變換。
- 中文名
- 正則變換
- 外文名
- canonical transformation
- 適用領域
- 天體力學
- 應用學科
- 力學
- 實 質
- 保持正則形式不變的變量的變換
- 用 途
- 用來尋找可略座標
正則變換定義
其中,t是時間。
其中,
是新的廣義動量。
新的哈密頓方程為
其中,
、
分別為原本的哈密頓量與新的哈密頓量。
正則變換實際用處
假設哈密頓量跟其中一個廣義座標
無關,則稱
為可略座標(ignorable coordinate),或循環座標(cyclic coordinate):
。
在哈密頓方程中,廣義動量對於時間的導數是
。
所以,廣義動量
是常數
。
假設一個系統裏有n個廣義座標是可略座標。找出這n個可略座標,則可以使這系統減少2n個變數;使問題的困難度減少很多。正則變換可以用來尋找這一組可略座標。
正則變換生成函數方法
- 主項目:正則變換生成函數
那麼,必須令
;
其中,
是標度因子,G是生成函數。
假若一個變換涉及標度因子,則稱此變換為標度變換(scale transformation)。一般而言,標度因子不一定等於1。假若標度因子不等於1,則稱此正則變換為延伸正則變換(extended canonical transformation);假若標度因子等於1,則稱為正則變換。
任何延伸正則變換都可以修改為正則變換。假設一個
的延伸正則變換表示為
。
則可以設定另外一組變數與哈密頓量:
、
、
、
;其中,
是用來刪除
的常數,
。經過一番運算,可以得到
顯然地,這變換符合哈密頓方程。所以,任何延伸正則變換都可以改變為正則變換。
假若正則變換不顯性含時間,則稱為設限正則變換(restricted canonical transformation)。
生成函數G的參數,除了時間以外,一半是舊的正則座標;另一半是新的正則座標。視選擇出來不同的變數而定,一共有四種基本的生成函數。每一種基本生成函數設定一種變換,從舊的一組正則座標變換為新的一組正則座標。這變換
保證是正則變換。
正則變換第一型
代入方程(1)。展開生成函數對於時間的全導數,
新廣義座標
和舊廣義座標
都是自變量,其對於時間的全導數
和
互相無關,所以,以下2N+1個方程都必須成立:
這2N+1個方程設定了變換
,步驟如下:
第一組的N個方程(2),設定了
的 N個函數方程
。
在理想情況下,這些方程可以逆算出
的N個函數方程
第二組的N個方程(3),設定了
的N個函數方程
。
代入函數方程(5),可以算出
的N個函數方程
從2N個函數方程(5)、(6),可以逆算出2N個函數方程
代入新哈密頓量
的方程(4),可以得到
正則變換第二型
第二型生成函數
的參數是舊廣義座標
、新廣義動量
與時間:
;
以下2N+1方程設定了變換
:
正則變換第三型
第三型生成函數
的參數是舊廣義動量
、新廣義座標
與時間:
。
以下2N+1方程設定了變換
:
正則變換第四型
第四型生成函數
的參數是舊廣義動量
、新廣義動量
與時間:
。
以下2N+1方程設定了變換
:
正則變換不變量
- 參考資料
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- 1. 《中國大百科全書》74卷(第一版)力學 詞條:一般力學 :中國大百科全書出版社 ,1987 :580頁
- 2. Goldstein, Herbert. Classical Mechanics 3rd. United States of America: Addison Wesley. 1980: pp. 384. ISBN 0201657023
- 3. Φ. P. 甘特馬海爾著,鍾奉俄、薛問西譯:《分析力學講義》,人民教育出版社,北京,1963。(Ф. Р. Гантμахер, Лекчuu no аналumuческой механuке, Физматгнз, Москва, 1960.)
- 4. 易照華等編著:《天體力學引論》,科學出版社,北京,1978