弛豫時間

這個系統可以是具體或抽象的。

比如彈性形變消失的時間可稱為弛豫時間，又比如光電效應從光照射到射出電子的時間段也稱為弛豫時間，政策實施到產生效果也可稱為弛豫時間。

其中在原子物理學：

原子核從激化的狀態回覆到平衡排列狀態的過程叫弛豫過程。它所需的時間叫弛豫時間。弛豫時間有兩種即t1和t2，t1為自旋一點陣或縱向弛豫時間，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時間。

準平衡過程是實際過程進行的足夠緩慢的極限情況.這裏的"緩慢"是熱力學意義上的緩慢,即由不平衡到平衡的弛豫時間遠小於過程進行所用的時間,就可認為足夠緩慢。

弛豫時間（relaxation time）：

處於平衡態的系統受到外界瞬時擾動後，經一定時間必能回覆到原來的平衡態，系統所經歷的這一段時間即馳豫時間。以τ表示。實際上弛豫時間就是系統調整自己隨環境變化所需的時間。利用弛豫時間可把準靜態過程中其狀態變化“足夠緩慢”這一條件解釋得更清楚。只要系統狀態變化經歷的時間Δt與弛豫時間τ間始終滿足，則這樣的過程即可認為是準靜態過程。弛豫時間與系統的大小有關，大系統達到平衡態所需時間長，故弛豫時間長。弛豫時間也與達到平衡的種類（力學的、熱學的還是化學的平衡）有關。一般説來，純粹力學平衡條件破壞所需弛豫時間要短於純粹熱學平衡或化學平衡破壞所需弛豫時間。例如氣體中壓強趨於處處相等靠分子間頻繁碰撞交換動量。由於氣體分子間的碰撞一般較頻繁（標準狀況下1個空氣分子平衡碰撞頻率為6.6×109次/秒），加之在壓強不均等時總伴隨有氣體的流動，故τ一般很小，對於體積不大的系統其τ約為

s，量級甚至更小。例如轉速n=150轉/分的四衝程內燃機的整個壓縮衝程的時間不足0.2s，與

s相比尚大2個數量級，可認為這一過程足夠緩慢，因而可近似地將它看做準靜態過程。但是在混合氣體中由於擴散而使濃度均勻化需要分子作大距離的位移，其弛豫時間可延長至幾分鐘甚至更大。

我們可利用聲速來簡便地判別τ的數量級，由於系統受到外界的力學擾動後，該擾動將以聲波方式在系統內來回傳播，我們可預期該聲波傳送幾個來回後即可達到新的平衡態。若系統的線度為L，聲速為c，則

弛豫時間例如：若L=0.3m，c=300m/s，則τ為

的數量級。

在經典物理中，電場中的粒子可以在電場作用下作加速運動，即

然而，自由電子在外電場作用下在晶體內運動卻不能滿足這個簡單關係。首先，自由電子的靜止質量和運動質量不同，公式中的質量為愛因斯坦的相對質量

; 另外，電子在晶體內最終會與原子發生碰撞，改變運動狀態。這個碰撞會趨於降低電子從外電場獲得的加速度，但電子的最終速度始終是增加。

每次碰撞之間的時間間隔平均，我們稱為馳豫時間г；每次碰撞的速度增量平均，我們稱為漂移速度。 ^[1] 

處在穩定外磁場中的核自旋系統受到兩個作用，一是磁場力圖使原子核的磁矩沿着磁場方向就位，另一是分子的熱運動力圖阻礙核磁矩調整位置。最後磁矩與穩定磁場重疊並達到—個動平衡，此時沿磁場方向的磁化強度最大，而與磁場垂直方向的磁化強度平均為零。如果原子核系統再受到—個不同方向的電磁場作用，磁化強度就會偏離原來的平衡位置，產生與原磁場方向垂直的橫向磁化強度，同時與原磁場平行的縱向磁化強度也將減小。當這個電磁場去掉之後，核系統的不平衡狀態並不能維持下去，而要向平衡狀態恢復。人們把向平衡狀態恢復的過程稱為弛豫過程。原子核從激化的狀態回覆到平衡排列狀態的過程叫弛豫過程。這個過程遵循指數變化規律，其時間常數稱為弛豫時間。

弛豫過程所需的時間叫弛豫時間。即達到熱動平衡所需的時間。熱動平衡 即因熱量而導致的動態平衡

弛豫時間有兩種即t1和t2

t1為自旋一點陣或縱向馳豫時間,縱向磁化強度恢復的時間常數T1稱為縱向弛豫時間(又稱自旋-晶格弛豫時間)，

t2為自旋一自旋或橫向弛豫時間,橫向磁化強度消失的時間常數T2稱為橫向弛豫時間(又稱自旋-自旋弛豫時間)。

核磁測井主要通過研究岩石孔隙中流體的弛豫過程瞭解岩石的儲集特性。因此，弛豫時間是核磁測井研究的主要參數。 ^[2]