雙縫

在量子力學裏，雙縫實驗（double-slit experiment）是一種演示光子或電子等等微觀物體的波動性與粒子性的實驗。雙縫實驗是一種“雙路徑實驗”。在這種更廣義的實驗裏，微觀物體可以同時通過兩條路徑或通過其中任意一條路徑，從初始點抵達最終點。這兩條路徑的程差促使描述微觀物體物理行為的量子態發生相移，因此產生干涉現象。另一種常見的雙路徑實驗是馬赫-曾德爾干涉儀實驗。

雙縫實驗的基本儀器設置很簡單，如圖1所示，將像激光一類的相干光束照射於一塊刻有兩條狹縫的不透明板，通過狹縫的光束，會抵達照相膠片或某種探測屏，從記錄於照相膠片或某種探測屏的輻照度數據，可以分析光的物理性質。光的波動性使得通過兩條狹縫的光束相互干涉，形成了顯示於探測屏的明亮條紋和暗淡條紋相間的圖樣，明亮條紋是相長干涉區域，暗淡條紋是相消干涉區域，這就是雙縫實驗著名的干涉圖樣。

在經典力學裏，雙縫實驗又稱為“楊氏雙縫實驗”，或“楊氏實驗”、“楊氏雙狹縫干涉實驗”，專門演示光波的干涉行為，是因物理學者托馬斯·楊而命名。假若，光束是以粒子的形式從光源移動至探測屏，抵達探測屏任意位置的粒子數目，應該等於之前通過左狹縫的粒子數量與之前通過右狹縫的粒子數量的總和。根據定域性原理（principle of locality），關閉左狹縫不應該影響粒子通過右狹縫的行為，反之亦然，因此，在探測屏的任意位置，兩條狹縫都不關閉的輻照度應該等於只關閉左狹縫後的輻照度與只關閉右狹縫後的輻照度的總和。但是，當兩條狹縫都不關閉時，結果並不是這樣，探測屏的某些區域會比較明亮，某些區域會比較暗淡，這種圖樣只能用光波動説的相長干涉和相消干涉來解釋，而不是用光微粒説的簡單數量相加法。

雙縫實驗也可以用來檢試像中子、原子等等微觀物體的物理行為，雖然使用的儀器不同，仍舊會得到類似的結果。每一個單獨微觀物體都離散地撞擊到探測屏，撞擊位置無法被預測，演示出整個過程的概率性，累積很多撞擊事件後，總體又顯示出干涉圖樣，演示微觀物體的波動性。

2013年，一個檢試分子物理行為的雙縫實驗，成功演示出含有810個原子、質量約為10000amu的分子也具有波動性。

理查德·費曼在著作《費曼物理學講義》裏表示，雙縫實驗所展示出的量子現象不可能、絕對不可能以任何經典方式來解釋，它包含了量子力學的核心思想。事實上，它包含了量子力學唯一的奧秘。透過雙縫實驗，可以觀察到量子世界的奧秘。 ^[1] 

以光波動説來解釋光的干涉，光波的兩個波前同時地從兩個狹縫以同心圓圖案傳播出去。在探測屏的任意位置，兩個光波的疊加，決定了那位置被觀測到的強度。在探測屏上觀察到的明亮的條紋，是由兩個光波的相長干涉造成的，當一個波峯遇到另外一個波峯時，會產生相長干涉。暗淡的條紋是由光波的相消干涉造成的，當一個波峯遇到另外一個波谷時，會產生相消干涉。

以光微粒説來解釋，光子的量子行為可以用概率波來描述，概率波的兩個波前同時地從兩個狹縫以同心圓圖案傳播出去。在探測屏的任意位置，兩個概率波的疊加，決定了光子會移動到那位置的概率密度。更詳細地説，兩個概率波的概率幅相加後，取絕對值平方，就是在那位置找到光子的概率密度。經過累積許多光子後，可以在探測屏觀察到一系列明亮條紋與暗淡條紋相間的圖樣。 ^[2] 

隨着科技的快速進步，已發展出來能夠可靠地發射單獨電子的物理儀器。使用這種單獨電子發射器來進行雙縫實驗，可以使得在任意時間最多隻有一個電子存在於發射器與探測屏之間，因此，每一次最多隻有一個電子通過雙狹縫，而不是一大羣電子在很短時間間隔內擠着要通過雙狹縫。值得注意的是，探測屏累積很多次電子衝擊事件之後，會顯示出熟悉的干涉圖樣。從這圖樣可以推論，單獨電子似乎可以同時刻通過兩條狹縫，並且自已與自己干涉。這解釋並不符合平常觀察到的離散物體的物理行為，人們從未親眼目睹老虎在同時刻穿越過兩個並排的火圈，這並不是很容易從直覺就能夠贊同的結果。可是，從原子到更復雜的分子，包括巴基球，這些微觀粒子都會產生類似現象。

不論是電子、中子或是任何其它量子尺寸的粒子，在雙縫實驗裏，粒子抵達探測屏的位置的概率分佈具有高度的決定性。量子力學可以精確地預測粒子抵達探測屏任意位置的概率密度，可是，量子力學無法預測，在什麼時刻，在探測屏的什麼位置，會有一個粒子抵達。這無可爭議的結果，是經過多次重複地實驗而得到的。這結果給予了科學家極大的困惑，因為無法預測粒子的抵達位置，這意味着沒有任何緣由而發生的粒子的抵達事件。很多物理學者非常不願意接受的這種事實。。儘管量子力學可以正確地預測實驗結果，量子力學不能解釋為什麼會發生這類現象，為什麼粒子似乎可以同時通過兩條狹縫？阿爾伯特·愛因斯坦認為，從這裏可以推論量子力學並不完備，一個完備的理論必須對這些難題給出滿意解釋。尼爾斯·玻爾反駁，這正好顯示出量子力學的優點，量子力學不會用不恰當的經典概念來解釋這種量子現象，如果必要，量子力學可以尋找與應用新的概念來解釋這些難題。 ^[3] 

試想一個思想實驗，假設裝置探測器來觀察光子到底是從那一條狹縫經過，因此能夠獲得路徑信息（不論是否真正讀取這路徑信息），則干涉圖樣會消失。這種路徑實驗演示出粒子性與波動性的互補原理，光子可以表現出粒子性，也可以表現出波動性，但不能同時表現出粒子性與波動性。雖然這思想實驗對於量子力學的基礎理論極為重要，直到1970年代，沒有出現任何可能的技術體現這思想實驗的提議。實際而言，這類實驗也無法簡單地設置，因為舊式探測器會將光子吸收。但現今，已完成多個實驗展示關於互補性的各各方面，例如量子擦除實驗。

於 1987 年完成的一個實驗發現了一個驚人的結果，假若只獲得部分路徑信息，則干涉圖樣不會完全消失。這實驗顯示，假若測量的動作不過度攪擾粒子的運動，則干涉圖樣也只會對應地被改變。在恩格勒-格林柏格對偶關係式，有對於這方面量子行為的詳細數學論述。

量子擦除實驗與延遲選擇實驗是雙縫實驗更為進階的變版，能夠演示更多量子力學的特色。

量子擦除實驗演示，藉着擦除路徑信息，可以恢復波動行為所產生的干涉圖樣。這實驗有三個步驟：

延遲選擇實驗演示，在粒子抵達探測屏之後，可以藉着擦除或標記路徑信息，恢復或摧毀干涉圖樣。這種時間差距關係，理論上甚至可以拉長至非常長久。假若標記路徑信息，則粒子只通過了一條路徑；假若擦除路徑信息，則粒子同時通過了兩條路徑。這意味着，觀察者的行為可以決定過去發生的事，而這一結論是與傳統實在觀相違背的。

1967年，傅立誥（R. Pfleegor）與曼德爾（L. Mandel）完成實驗演示，使用兩個激光源，可以產生“雙源干涉”，假若探測器獲得光子是從哪個激光器發射出來的路徑信息，則在探測屏不會顯示出干涉圖樣；假若不存在路徑信息，則在探測屏會顯示出干涉圖樣。這意味着當探測屏顯示出干涉圖樣時，無法得知光子的發射源是哪個激光器。

1972年，理查德·西利托與凱瑟琳·威克斯（Catherine Wykes）將雙縫實驗做修改，在任何時間，只有一條狹縫是開放的，另外一條狹縫是關閉的。參予干涉作用的光子的平均密度超小於 1 ，在任何時間，光子只能經過兩條狹縫中的一條狹縫。雖然如此，假若路徑程差允許抵達探測屏的光子可以來自任意一條狹縫，干涉圖樣仍舊能被觀察到.。

近幾年來的科學研究，更進一步地發現了，干涉現象並不只限制於像質子、中子、電子等等基本粒子。用雙縫實驗檢試大分子構造，像富勒烯(

) ，也能夠產生類似的干涉圖樣。

2012年，內布拉斯加大學林肯分校的物理系研究團隊實現了理查·費曼所描述的雙縫思想實驗。該實驗使用最新儀器，可以隨意控制每一條真正狹縫的關閉與開放。該實驗檢試電子在以下三種狀況所出現的物理行為：第一條狹縫開放與第二條狹縫關閉、第一條狹縫關閉與第二條狹縫開放、兩條狹縫都開放。實驗結果符合量子力學的量子疊加原理，演示出電子的波動性。該實驗還實際探測到電子一個一個的抵達探測屏，演示出電子的粒子性。

克里斯蒂安·惠更斯提出惠更斯原理表明，波前的每一點可以認為是產生球面次波的點波源，而以後任何時刻的波前則可看作是這些次波的包絡，這是光波傳播的基本原理，可以預測光波在介質中的傳播。從光源釋出一連串的光波，就好似浮在水面上的浮標，被重複的拉起來，放下去，製成了水波在水面傳播。惠更斯想出一種預測波前位置的方法，繪製一組圓心包含於一個波前的同半徑圓圈，它們的切線，經過連接與平滑後，形成一條連續的曲線，這就是預測的波前位置。依照這方法，可以展示出一個平面波波前或一個圓形波波前怎樣持續延伸。將惠更斯原理加以數學論述，奧古斯丁·菲涅耳證明了光波動説與光在介質內以直線傳播的射線行為相符合，不存在任何矛盾之處。菲涅耳又對於衍射與干涉現象，給出一個合理、完整的解釋。更詳盡細節，請參閲惠更斯-菲涅耳原理。 ^[4] 

哥本哈根詮釋為許多先驅量子力學學者的共識。哥本哈根詮釋明確地闡明，數學公式和精確實驗給出很多關於原子尺寸的知識，任何大膽假設都不應該超越這些知識範圍。概率波是一種能夠預測某些實驗結果的數學構造。它的數學形式類似物理波動的描述。概率波的概率幅，取其絕對值平方，則可得到可觀測的微觀物理現象發生的概率。應用概率波的概念於雙縫實驗，物理學家可以計算出微觀物體抵達探測屏任意位置的概率。

除了光子的發射時間與抵達探測屏時間以外，在這兩個時間之間任何其它時間，光子的位置都無法被確定；為了要確定光子的位置，必須以某種方式探測它；可是，一旦探測到光子的位置，光子的量子態也會被改變，干涉圖樣也因此會被影響；所以，在發射時間與抵達探測屏時間之間，光子的位置完全不能被確定。

一個光子，從被太陽發射出來的時間，到抵達觀察者的視網膜，引起視網膜的反應的時間，在這兩個時間之間，觀察者完全不知道，發生了什麼關於光子的事。或許這論點並不會很令人驚訝；可是，從雙縫實驗可以推論出一個很值得注意的結果；假若，用探測器來探測光子會經過兩條狹縫中的那一條狹縫，則原本的干涉圖樣會消失不見；假若又將這探測器所測得路徑信息摧毀，則干涉圖樣又會重現於探測屏（更詳盡內容，請參閲條目量子擦除實驗），這引人思維的現象將雙縫實驗的程序與結果奧妙地連結在一起。

路徑積分表述是理查·費曼提出的一個理論（費曼強調這個表述只是一種數學描述，而並不是嘗試描述某些無法觀察到的真實程序）。路徑積分表述不採用粒子的單獨唯一運動軌道這種經典概念，取而代之的是所有可能軌道的總和。使用泛函積分，可以計算出所有可能軌道的總和。

路徑積分表述闡明，假設一個光子要從發射點 a 移動至探測屏的位置點 d ，它會試着選擇經過所有的可能路徑，包括選擇同時經過兩條狹縫的路徑；可是，假若用探測器，來觀察光子會經過兩條狹縫中的那一條狹縫，整個實驗設置立刻有所改變；假設探測器的位置為點e，而探測器觀察到光子，則新的路徑是從點 e到點 d；這樣，在點e與點d 之間，只有空曠的空間，並沒有兩條狹縫，所以不會出現干涉圖樣。 ^[5]