冪律流體

冪律模型的流動方程式，即赫謝爾-布爾克萊模型的流動方程式同 屈服剪切應力τ_y為零時吻合。因此，冪律流體流速分佈式、流量以及平均流速 計算分別在赫謝爾-布爾克萊流體的各個方程式中，如令比栓半徑a=0就可求得。因而，流速分佈式、流量以及平均流速可分別表示如下：

式中：τ = K*γ^n

τ--剪切應力

K--稠度係數，或稱為冪律係數，單位：Pa·sn

n--流性指數，或稱為冪律指數，無單位

K值是粘度的度量，但不等於粘度值，而粘度越高，K值也越高。

在剪切速率一定範圍內，n值可當作常數處理。

n值是非牛頓性的度量，n值越低或越高曲線也越彎曲，非牛頓性也越強，泥漿n值一般在0.5以下為好。

當n<1時為假塑流體；

當n=1時為牛頓流體；

當n>1時為膨脹流體。

而冪律流體分為假塑流體與膨脹流體。其中最常見的是假塑流體。

一類非牛頓流體。

以下兩種流體均稱冪律流體：

（1）假塑性流體——在穩定的剪切流動下，流體黏性隨剪切速度的增加而減少時的流體（如大多數聚合物，抗菌素溶液）。其特徵為，n<1，式中τ為剪應力，為速度梯度；

（2）脹塑性流體——在穩定剪切流動下，流體黏度隨剪切速率增加而增加時的流體（如澱粉、蔗糖溶液等）。其特徵為，n>1。

非牛頓流體力學是近幾十年才興起的流體力學的一個新分支。早在四，五十年代，人們就己經對非牛頓流體在圓管和環空中的Poiseuille流和Couette流做了大量的理論分析和計算。上述研究結果，己成為非牛頓流體力學理論的重要組成部分。我們相信，進一步開展非牛頓流體環空軸向流的研究，會更加豐富非牛頓流體力學的理論寶庫。 ^[1] 

用高分子處理劑處理的低固相泥漿及聚合物鑽井液，多屬於假塑性流體，或介於賓漢體與假塑體之間，是冪律流體。

高濃度的澱粉糊、一些礦漿、高固相含量的塗料等都屬於膨脹性流體，也是冪律流體。