技術磁化

技術磁化(technical magnetization)闡述的是關於鐵磁質在整個磁化過程中磁化行為的機理，即闡明瞭在外磁場作用下，磁疇是通過何種機制逐漸趨向外磁場方向的。

技術磁化的過程可分為三個階段：起始磁化階段\急劇磁化階段以及緩慢磁化並趨於磁飽和階段。

磁疇的改變包括磁疇壁的移動(改變磁疇的大小)和磁疇內磁矩的轉動(改變磁矩的方向)。前者稱為(磁疇) 壁移過程，後者稱為(磁)疇轉(動)過程。這種由外磁場引起的磁疇大小和分佈的改變(統稱磁疇結構變化)，在宏觀上表現為強磁(鐵磁和亞鐵磁)物質的磁化強度M (或磁通密度B)隨外加磁場的變化，稱為技術磁化過 程。其中B二內(H+M)，腳為真空磁導率，又稱磁常數。M一H和B一H曲線稱為技術磁化曲線，簡稱磁化曲線。

鐵磁物質和其他具有磁疇結構的磁有序物質 (統稱強磁性物質)在技術磁化過程中表現出以下4個主要特點。

①強磁性物質在未受外磁場H作用時處於未磁化狀態，又稱退磁狀態

②磁化曲線表現的非線性是由於受外磁場磁化時， 壁移過程和疇轉過程除可逆過程外，還具有不可逆過程。

③磁滯回線同磁化曲線一樣，也是由不可逆的壁移和疇轉過程產生的。

④由技術磁化過程產生的磁化強度（飽和磁化強度 除外）和磁滯回線形狀都屬於結構靈敏量（性質）。

技術磁化鐵磁物質和其他具有磁疇結構的磁有序物質，在外加磁場作用下引起的磁化強度的變化。這種磁性變化是由於磁疇結構改 變而產生，與磁疇內自發磁化強度的改變無關。因此，技術磁化與自發磁化有明顯區別。磁滯回線現象是鐵磁物質技術磁化的一個重要特 徵，它是1881年由E.瓦堡(Warburg)和J.尤因(Ewing)在鐵中各自獨立發現的。1887年，瑞利(Rayleigh)進一步發現鐵和鋼在低磁場中磁化時，其磁滯回線兩支可用拋物線表示，起始磁化曲線的磁導率、（見磁性材料）與外加磁場成正比，後稱為瑞利關係。1907年P.外斯(Weiss)首先提出分子場假説和磁疇假説，以説明鐵磁物質在未受外加磁場磁化時不顯磁性，而在低磁場中就顯示顯著的磁化和磁滯現象。1931年 F.比特(Bitter)和L，Von哈莫斯(H巨mos)等獨立地 採用細磁粉在顯微鏡中觀測到磁疇圖樣。後陸續採用幾 種磁疇觀測法（如磁光法、電子顯微鏡法等）證實磁疇變 化與技術磁化曲線和磁滯回線間的關係 ^[1]  。

磁性材料裏面分成很多微小的區域，每一個微小區域就叫一個磁疇，每一個磁疇都有自己的磁矩（即一個微小的磁場）。一般情況下，各個磁疇的磁矩方向不同，磁場互相抵消，所以整個材料對外就不顯磁性。當各個磁疇的方向趨於一致時，整塊材料對外就顯示出磁性。

所謂的磁化就是要讓磁性材料中磁疇的磁矩方向變得一致。當對外不顯磁性的材料被放進另一個強磁場中時，就會被磁化，但是，不是所有材料都可以磁化的，只有少數金屬及金屬化合物可以被磁化。

磁化：材料從磁中性狀態變到所有磁疇都取向外磁場方向的磁飽和狀態的過程；

反磁化：從磁化飽和狀態回到退磁狀態的過程；

技術磁化：鐵磁體在外場作用下通過磁疇轉動和疇壁位移實現宏觀磁化的過程；

內稟磁化：鐵磁體在技術磁化飽和以後，強磁場使磁疇內磁化強度發生變化的過程 ^[2]  。