細長體理論

每個截面上的橫向流動與其它截面上的流動無關；

如圖1所示；

上述簡化是由蒙克（Munk）在論述飛艇理論時首先引入，然後由瓊斯（R.J.Jones）推廣到任意馬赫數時任意橫截面的細長體上。

對極細長的物體，至少在物體附近，x方向的參數變化比其餘方向小得多，更明確的説，就是假定，省略項與其餘項相比可以忽略不計。

簡化之後的描述方程與描述平面不可壓縮流動的方程相同，對它可以採用一般的保角映射法進行求解。上述二維流動與實際的三維問題之間通過邊界條件相關聯。

描述方程解的形式為如圖2所示；其中以x作為參數，它相當於在每個截面上邊界條件都是x的函數，這是由於邊界條件依賴於物體幾何形狀的緣故。

根據細長體理論，某個給定物體的升力係數只依賴於橫向流動，因此與總的流動馬赫數無直接關係。對於實際應用來説，此理論的精度較低。它的用處在於普遍性。對於複雜形狀的細長體，它可以提供最好的升力估算方法。

簡單的橫向流動理論不能給出正確的厚度阻力，因為厚度阻力含有與物體不同截面之間相互作用有關的項，所以用於阻力的一般細長體理論就不像用於升力那樣簡單。科爾（Cole）利用適當的細長比小參數，給出了系統的級數展開式，他給出了展開式中依次各項的量級討論並估計了準確度，提供了合理的拓展方法，即保留高階（非線性）項，對精確運動方程的解作逐次近似。 ^[2]