磁流波

“磁流波”是天文學專有名詞。

地球弓激波前的超低頻磁流波是低緯pc3-4磁流波的主要激發源。這種低頻磁流波透入磁層穿越磁力線向地球傳播，或與磁力線振盪耦合，或直接透入低緯電離層形成低緯pc3-4磁脈動。

關於磁流波在部分電離等離子體內的傳播問題。認為，在中性粒子對磁流波傳播所產生的影響等問題時，引入變形的廣義歐姆定律是適宜的。

給出了在線性條件下，部分電離等離子體的電導率張量表式，並運用這些表式求得了磁流波的色散方程；在極限情況下，這一色散方程和Piddington 所得的結果相符。 ^[1] 

在線性條件下，所用的單位是 CGSE。制。壓強項被忽略了，當介質的磁能遠超過內能時這是允許的；認為阿爾芬波速遠小於在真空內的光速，因此在麥氏方程內沒有考慮位移電流項；認為介質是準中性的。

這裏 ω₀是電子氣體的等離子振盪頻率。即是Piddington在磁流波對太陽大氣加熱問題時，至於在張藕合和弱藕合各種情況下的分析，及磁流波在高層大氣內的傳播和穿透等問題。 ^[1] 

波動現象普遍存在於連續介質中。等離子體作為一種電介質，其特點是它可以與電磁場相互作用。等離子體的 空間不均勻性 ( 如存在密度梯度 )，等離子體的各向異性 ( 如存在外磁場 ) ，以及等離子體的速度空間不均勻性 ，使得等離子體波動現象複雜多樣。在空間等離子體中，在十分寬的頻率範圍內，存在着各種等離子體波動，其主要形式為電磁波和靜電波。其中，頻率W 遠低於粒子 (離子和電子) 磁旋頻率Ω的超低頻電磁波稱為磁流體力學波 ( MHD 波 )。當這樣的低頻波在等離子體中傳播時，波電場激勵與時間有關的等離子體電流，而這些電流又會產生與 時間有關的磁場，再感應出電場與原始波電場相互用，使得波在傳播時其波速小於真空中的光速。如果電流密度和電荷密度在介質中可以用電磁場明確表示的話，那麼，麥克斯韋方程就可以用來描述其中電磁擾動的傳播。另 一 方面，由等離子體粒子沒有相互作用的模型出發，通過計算給定電磁場中粒子的軌道方程，也能描述某些重要的等離子體特性，其數學處理是採用電動力學的方法，即在電場和磁場滿足麥克斯韋方程的條件下，解這些場中粒子的運動方程。在磁化等離子體中，實際上的電導率是有限的，並且有很強的各向異性。 ^[2] 

對於 ULF 磁流波在磁化等離子體中的傳播，僅涉及電導率的效應，而不對磁層一電離層一大氣層模式加以考 慮。要深入研究 ULF 波的傳播問題，還需考慮到磁感應強度分佈及空間等離子體剖面。另一 方面，為簡化分析， 也僅考慮到磁力線垂直的情況。事實上，ULF 波入射有時並不滿足 ( ▽╳E)_Z=0的條件，而這種條件對於高緯和極 區磁力線共振產生的阿爾芬波入射更為合適。 ^[2]