反鐵電性

由於某些材料由極化強度相等而極性相反的兩個子晶格組成，因而宏觀上不呈現現淨電偶極矩的現象具有這種性質的材料稱反鐵電體 ^[1]  。

在一定的温度範圍內，偶極子自發定向排列。由於宏觀上反鐵電體的自發極化強度為零，因此無電滯回線。外加一定電場將誘導反鐵電相向鐵電相轉變，並呈現雙電滯回線反鐵電體的種類很多。以PbZRO₃為例，它在居里温度232度以上屬立方晶系。在居里温度以下，每個子晶格內的發生位移，因而有自發極化，但相鄰的子晶格極化方同是反平行的，並且是沿着原來立方底面的對角線方向圖中的虛線示出了新相的晶胞，其體積比原型增大了2倍。

反鐵電體有兩方面應用：

一是利用反鐵電一鐵電相變時的極化強度與電場強度的非線性關係，作貯能電容器和電壓調節元件；

二是利用反鐵電一鐵電相變的體積效應作換能器 ^[2]  。

（1）反鐵磁性合金anti-ferromagnetic alloy原子磁矩呈反鐵磁性的金屬合金，包括稀土類金屬合金和鉻、錳、鐵的合金。其反鐵磁性形成原因與電子狀態之

間有着特別強烈的關係，但局域態和巡遊態的電子都可形成反鐵磁性，還可以按反鐵磁性無序合金，反鐵磁性有序合金分類。

（2 ）反鐵磁性antiferromagnetism某些物質中大小相等的相鄰原子磁矩作反向排列自發磁化的現象。其總磁矩為零，在外磁場中表現為強的順磁性，但磁化率隨温度升高而增加，在某一臨界温度，即奈耳(Heel)温度時達到極大值，在奈耳温度以上轉變為順磁性的，服從居里一外斯((Curie-Weiss)定律 ^[3]  。