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傳播子
鎖定
傳播子是指
量子場論中，場的運動方程的格林函數。傳播子用於描述場論中單粒子運動的基本工具，常常等於兩個場的編時乘積。
- 中文名
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傳播子
- 外文名
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propagator
- 理 論
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量子場論
- 作 用
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描述場論中單粒子運動的基本工具
- 傳播子方程
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有源的Klein-Gorden方程
- 應用學科
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物理
傳播子概念
圖1中的虛光子對應傳播子
，
為虛光子的4-動量。例如在
湮沒過程中，光子傳播子的形式為
，其中
，由能量-動量守恆給出。
圖1
不考慮自旋，質量為
的粒子的傳播子為
。例如，在圖1中有兩個頂點，結果可寫為微擾展開中的二階項
這裏不討論具體的細節，只簡單地看一下如何實現傳播子
。
[1]
傳播子基本原理
圖2
對於圖1，有兩個可能的時序圖，如圖2，因而散射有如下形式：
式中因子
與歸一化有關。散射幅的這種計算方法是非相對論性的微擾論，頂點的3-動量守恆，但能量不守恆。另外，粒子在質殼上，為了給出傳播子，由
其中保持了光子的質量
，以便與
粒子的傳播子作比較。無自旋、質量為
的粒子傳播子的相對論推廣為
單獨看圖2中每一個時序圖，它不是協變的，但將兩圖相加，並利用標準的非相對論結果，我們得到了一個Lorentz不變的表達式。
以上的討論中協變地使用了非相對論微擾論，至關重要的一步是利用
的表達式是協變的這一事實。對於無自旋電子的電磁作用，我們明顯地導出了它們的形式。與非相對論框架相比較，重要的差別在於能量和3-動量在每一頂點上守恆。這實際上包括了相對論微擾論和Feynman圖的討論。這些部分實質上是技巧性的。電子、
子和夸克的自旋為1/2，它們滿足Dirac方程而不是Klein-Gordan方程。
[1]
- 參考資料
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1.
楊純斌，蔡勖編著．夸克與輕子物理 原理導引：人民郵電出版社，2000.03
圖1
圖2
