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不完全Γ函數
鎖定
在數學中,上不完全Γ函數和下不完全Γ函數是Γ函數的推廣。
- 中文名
- 不完全Γ函數
- 外文名
- Incomplete gamma function
- 分 類
- 數理科學
不完全Γ函數定義
上不完全Γ函數和下不完全Γ函數的定義分別如下:
通過解析延拓可以將定義域拓展到C×C(除去可數個奇點外),詳見下文。
不完全Γ函數記號
如無特別説明,在本文中,以x表示非負實數,以z表示任意複數。
不完全Γ函數基本性質
不完全Γ函數解析延拓
不完全Γ函數下不完全伽瑪函數
解析延拓的方法
在最原始的定義式中,積分是沿着實軸進行的,故要求在γ(s,z)中,
由魏爾斯特拉斯原理,下式中的函數,有時記作
,是關於s和z的整函數。
多值性
下不完全伽瑪函數的多值性來自於因子z的多值性。如無特別説明,本文限制z的輻角絕對值小於π。
積分表達式
在選定了z的單值分支之後,下不完全伽瑪函數的積分定義式可以自然地拓展到z為任意複數的情形,只是此時該積分應該理解為複平面上的路徑積分,且積分路徑需避開單值分支間的割線。需注意的是此時仍然要求s的實部大於0,否則積分不收斂。
z→∞時的極限
s為正實數的情形,有定義式有:
s為複數且不為非正整數的情形,可以證明:
後面的條件相當於要求z的實部為正值且輻角取主值。
總結
根據上面的討論,下不完全伽瑪函數有下列性質:
不完全Γ函數上不完全伽瑪函數
解析延拓的方法
當z為正實數,s為實部大於0的複數時,有定義顯然有:
進一步地,由黎曼可去奇點原理,由於等號右邊在s取非正整數時的鄰域內有界,故作為s的函數,非正整數是上不完全伽瑪函數的可去奇點,可以通過對等號右邊取極限來定義非正整數時上不完全伽瑪函數的值。下面以s=0為例來説明這種極限過程,其它情況可以類推得到。
[1]
事實上,在下不完全伽瑪函數的積分表達式中,將指數函數用其泰勒展開式代換,得到:
上式實際上給出了γ(s,z)的一個級數表示,給定s後,由比值審斂法知上式的收斂半徑為無窮大。下面的討論將x換成z(z≠0)。
總結
上不完全伽瑪函數的其它解析性質可以由下不完全伽瑪函數和(完全)伽瑪函數的解析性質得到。結果如下:
- 當s是正整數時,是z的整函數;
- 當s不是整數時,是z的多值全純函數,z=0是其枝點;
- 選定單值分支後,對z≠0,是s的整函數;
- 當s的實部大於零且z=0時,等於(完全)伽瑪函數Γ(s);
注意最後一條對一般的s並不成立。特別地,當s為負實數且不為整數時,Γ(s)是實數,而Γ(s,0)沒有定義。
不完全Γ函數特殊值
不完全Γ函數導函數
由不完全伽瑪函數的積分表達式顯然有:
另一方面,不完全伽瑪函數對s的偏導數是MeijerG-函數的特例,事實上,定義
事實上
利用上式和Mellin變換的性質,並作解析延拓,就可以得到上不完全伽瑪函數對參變量的高階偏導數的表達式。
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