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β衰變
鎖定
在β衰變中,原子核的質量數不變,只是電荷數改變了一個單位。
- 中文名
- β衰變
- 外文名
- β-decay
- 所屬學科
- 物理
- 提出者
- 泡利
- 提出時間
- 1930年
- 適用領域
- 原子物理
β衰變定義
β衰變是放射性原子核放射電子(β粒子)和中微子而轉變為另一種核的過程。1896年,亨利·貝克勒(A.H.Becquerel)發現鈾的放射性;1897年,盧瑟福(E.Rutherford)和約瑟夫·湯姆孫(J.J.Thomson)通過在磁場中研究鈾的放射線偏轉,發現鈾的放射線有帶正電,帶負電和不帶電三種,分別被稱為α射線,β射線和γ射線,相應的發出β射線衰變過程也就被命名為β衰變。
放出正電子的稱為“正β衰變”,放出電子的稱為“負β衰變”。在正β衰變中,核內的一個質子轉變成中子,同時釋放一個正電子和一箇中微子;在負β衰變中,核內的一箇中子轉變為質子,同時釋放一個電子和一個反中微子。此外電子俘獲也是β衰變的一種,稱為電子俘獲β衰變。
β衰變類型
三種類型
β衰變中,原子核發生下列三種類型的變化:
X→Y+e-+-ve(β-衰變)
X→Y+e++ve(β+衰變)
X+e-→Y+ve(EC)
三種類型釋放的衰變能分別為
Qβ-=(mx-mY)c^2
Qβ+=(mx-mY-2me)c^2,
QEC=(mx-mY)c^2-wi
β衰變特點
β衰變的半衰期分佈在接近10秒到10年的範圍內,發射出粒子的能量最大為幾兆電子伏。β衰變不僅在重核範圍內發生,在全部元素週期表範圍內都存在β放射性核素。因此,對β衰變的研究比α衰變的研究更重要
[1]
。
β衰變可俘獲K層電子,稱為K俘獲;也可以俘獲L層電子,稱為L俘獲。軌道電子俘獲所形成的子核原子於缺少一個內層電子而處於激發態,可通過外層電子躍遷發射X射線標識譜或發射俄歇電子而退激。最初以為β-連衰變僅放出電子,實際測量發現,放出的電子能量從零到Qβ-連續分佈,曾困惑物理學家多年。
β衰變屬於弱相互作用。1956年李政道和楊振寧提出弱相互作用過程宇稱不守恆,第二年吳健雄等人利用極化核60Co的β衰變實驗首次證實了宇稱不守恆。這一發現不僅促進了β衰變本身的研究,也促進了粒子物理的發展。
β衰變衰變規律
β衰變雙重β衰變
雙重β衰變,亦作ββ衰變,是β衰變的一個特例,包含原子核內兩個單位的轉變,只發生於特定的原子核。雙重β衰變正常來説會放出兩對中微子,但現時有科學家猜想是否有可能發現不放出中微子的雙重β衰變,稱為“無中微子雙β衰變”。物理學者尚未能驗證此程序存在,推長半衰期下限至10年。
β衰變同位旋混雜現象
β衰變相關理論
1930年,W.泡利提出了β衰變放出中性微粒的假説。1933年,E.費密在此基礎上提出了β衰變的電子中微子理論。這個理論認為:中子和質子可以看作是同一種粒子(核子)的兩個不同的量子狀態,它們之間的相互轉變,相當於核子從一個量子態躍遷到另一個量子態,在躍遷過程中放出電子和中微子。β粒子是核子的不同狀態之間躍遷的產物,事先並不存在於核內。所以,引起β衰變的是電子-中微子場同原子核的相互作用,這種作用屬於弱相互作用。這個理論成功地解釋了β譜的形狀,給出了β衰變的定量的描述。
β躍遷幾率
根據量子力學的微擾論,費密理論給出單位時間發射動量在p到p+dp間β粒子的幾率為,(1)
式中g是弱相互作用常數,Mif是躍遷矩陣元,啚是普朗克常數h除以2π,F(Z,E)是庫侖改正因子,它描述核的庫侖場對發射β粒子的影響,是子核電荷數Z和β粒子能量E的函數。躍遷幾率的大小主要由躍遷矩陣元|Mif|的大小決定。
β躍遷分類
根據躍遷矩陣元的大小,可將β躍遷分為容許躍遷、一級禁戒躍遷、二級禁戒躍遷等。級次越高,躍遷幾率越小;相鄰兩級間,幾率可以相差幾個數量級。
費密理論給出β衰變對母核同子核間的自旋和宇稱變化的選擇定則:對於允許躍遷,自旋變化|ΔI|=0,1,宇稱變化Δπ=+1;對於一級禁戒躍遷,|ΔI|=0,1,2,Δπ=-1;對於二級以上的如n級禁戒躍遷,|ΔI|=n,n+1,Δπ=(-1)。
衰變中的宇稱不守恆
在β衰變的研究中的一個重要的突破是1956年李政道和楊振寧提出的弱相互作用中的宇稱不守恆,第二年吳健雄等人利用極化核鈷的β衰變實驗首次證實了宇稱不守恆,這一發現不僅促進了β衰變本身的研究,也促進了粒子物理學的發展。
- 參考資料
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- 1. α衰變、β衰變規律對照表,實用精華 .搜狐[引用日期2017-11-28]
- 2. 科學家發現最強同位旋混雜現象 .科技日報.2022-12-13[引用日期2022-12-13]